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谈谈活性炭喷射器喷嘴出口的压力调节过程

* 来源: * 作者: * 发表时间: 2020/07/03 1:04:23 * 浏览: 0
活性炭喷射器喷嘴出口射流压力调整过程2.1喷嘴出口主射流压力调整过程当气液两相流体从喷嘴出口流出时,主射流与先导射流的混合压力(即喷嘴背压)通常不等于喷嘴中的流体。在正常膨胀期间的出口压力下,流体在喷嘴出口附近必须有膨胀波或冲击波[8]。喷嘴出口处主喷嘴的状况将直接影响喷嘴的混合。这里的重点是要注意活性炭喷射器中射流的混合和膨胀过程。因此,不讨论喷嘴内部混乱的两相活动过程,仅讨论出口情况。在这里,两相流体在喷嘴出口区域被视为均匀流,并且各种可能的出口射流条件分别建模为活性炭注射器活性的初始条件。 2.1.1喷嘴出口处的膨胀波当混合压力低于喷嘴正常膨胀时的出口压力时,从喷嘴出来的超音速流要达到与背压相同的水平,如图3所示,在喷嘴出口处出现一个激波,压力降低,速度增加,并且向外偏转,如图3所示。根据膨胀波前后的变化,列出了质量,动量和能量的守恒方程: 2.1.2喷嘴出口斜向冲击波当喷嘴背压略高于出口压力的正常膨胀时,流体从喷嘴中流出时将流出。如图4所示,倾斜冲击,增加压力,降低速度并发生向内挠曲。根据质量,动量和能量的守恒定律[9]:2.1.3喷嘴逐渐扩展的截面中的正冲击波当喷嘴的背压高于出口压力的正常膨胀时,在喷嘴的逐渐膨胀的截面波中会产生正向冲击,如图5所示。根据正向冲击波的理论[8],在喷射混合过程中从喷嘴喷出的高速流体以相对较低的速度进入周围的流体,并且该速度在界面处是连续的,并且涡旋将出现在连续的表面上。动量和质量交换在旋流区域的胶束之间发生,并构成射流隔离物。刚从喷嘴喷出的流体不会与周围的流体交换动量,并且流速保持不变,从而形成具有相对较高速度的基于喷射的区域。随着射流的膨胀,射流的底部逐渐收缩直至消失。出口射流和周围流体之间的动量交换逐渐发生,并且周围流体被连续吸入到入射流隔离层中以逐渐增加混合区的厚度。如图1所示。在图6中,将射流基消失之前的射流区域称为初始射流区域,将射流基消失之后的区域称为主射流区域。根据湍流伴随射流的理论[10],关于轴对称射流,可以使用积分方法求解射流参数。可以得到在主射流和诱导射流混合之前和之后的动量差守恒:对于射流的初始阶段,абрамович[10]推荐的速度色散可以用以下广泛的参数曲线来标记:色散小滴的液滴在混合室的轴附近相遇并跟随混合。过程的扩展在径向上是松散的。根据harrell [3]等人的研究效果,关于射流初始阶段质量浓度的弥散,使用了线性弥散计算。因为假定在混合过程中汽液相没有变化,所以液滴的总含量不变,并且液滴的质量浓度等于混合物的干燥度。假设射流的初始干燥度为x0,伴随流的初始干燥度为xc,则液滴质量含量的分散性可以通过以下宽泛的参数曲线表示:关于主要部分o在射流中,轴对称射流的速度弥散由以下宽泛的参数曲线表示:质量浓度分布可以由以下公式表示:从喷嘴喷出的高速射流注入活化的混合室之后碳喷射器,将来自吸入室的注入流体与之混合,并沿流动方向增加射流厚度ye。当膨胀到活性炭喷射器混合室的壁表面时,即图2中的ze方向,混合过程将中断。即,在活性炭喷射器的混合室中的喷射混合过程的中断条件是混合部的外部分离层的纵轴等于活性炭喷射器的混合室的半径,即,此时的射流截面上的质量流量m(ze)是混合质量流量,可通过以下公式获得活性炭喷射器的喷射比:2.3均匀混合过程初次混合后在此过程中,由于轴和间隔流体的速度不同,动量传递将持续到流截面上的速度分布均匀为止。根据质量,动量和能量守恒定律,可以得到:等速后的等速状态(24)〜等式(27),混合射流进入压力膨胀过程。 2.4压力膨胀过程活性炭射流的干流和射流的混合过程完成后,混合流体首先进入压力膨胀过程。如图7所示,流体扩散过程可以看作是流体的绝热放气过程,不可逆的损失(例如冲突)可以通过扩散室的功率来描述。扩散室的功率η可定义为:扩散过程的能量守恒:基于制冷剂物理特性方程的两相流活性炭喷射器活性模型研究,活性炭的出口背压pde可以获得碳喷射器。