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活性炭喷射器出口射流压力调节过程分析

* 来源: * 作者: * 发表时间: 2020/01/06 1:11:59 * 浏览: 0
活性炭喷射器喷嘴喷射压力调节过程2.1喷嘴出口主喷射压力调节过程当气液两相流体从喷嘴出口流出时,主喷射和诱导喷射的混合压力(即喷嘴背压) )通常不等于喷嘴处的流体。当喷嘴内的压力正常膨胀时,流体必须在喷嘴出口[8]附近产生膨胀波或冲击。喷嘴出口处主喷嘴的状况将直接影响喷嘴的混合。这里的关键是要注意活性炭喷射器中射流的混合和膨胀过程。因此,不讨论喷嘴内部混乱的两相活动过程,而讨论出口情况。在这里,两相流体被视为喷嘴出口区域内的均匀流,并且将各种可能的出口射流条件分别建模为活性炭喷射器内部活动的初始条件。 2.1.1喷嘴膨胀波当喷嘴正常膨胀时,当混合压力低于喷嘴压力时,从喷嘴流出的超音速流与背压相同,喷嘴出口必定会发生膨胀波,压力降低,速度增加大,并且咬合向外偏转,如图3所示。根据膨胀波前后的变化,列出了质量,动量和能量守恒方程:2.1.2喷嘴出口斜向冲击当在正常膨胀期间,喷嘴的背压略高于出口压力,流体会从喷嘴中流出。倾斜冲击,压力增加,速度降低,并且发生向内挠曲,如图4所示。关于质量,动量和能量守恒的理论,[9]:2.1.3喷嘴逐渐扩展的截面中的正激波。当喷嘴背压高于正常膨胀过程中的出口压力时,在喷嘴的逐渐膨胀部分中将发生正冲击。如图5所示。根据正激波理论[8],可以得出,通过2.2喷射混合过程从喷嘴喷出的高速流体以相对较低的速度进入周围流体,从而形成界面处的速度是连续的,并且涡旋将出现在连续的表面上。这些旋涡在自旋区域的微簇区域之间具有动量和质量交换,并构成射流间隔。然而,刚从喷嘴喷射的流体与周围流体没有动量交换,并且流速恒定,从而形成具有相对较高速度的基于喷射的区域。随着射流的展开,射流的底部逐渐缩小,直到不再可见为止。出口射流与周围流体之间的动量交换逐渐发生,并且周围流体连续被吸入射流间隔层,这逐渐增加了混合区的厚度。如图1所示。在图6中,未看见喷射基座的喷射区域称为喷射初始阶段,未看见喷射基座的区域称为喷射主要阶段。根据湍流伴随射流的理论[10],对于轴对称射流,可以使用积分来求解射流参数。在混合主射流和诱导射流之前和之后,可以获得动量差的守恒:对于射流的初始阶段,абрамович[10]建议可以使用以下广泛的参数曲线来表示速度分布:液滴在混合室的轴附近会聚并随之而来。根据Harrell [3]等的研究结果,线性弥散计算用于射流初期质量浓度的弥散。因为假定在混合过程中没有汽液相变化,所以液滴的总含量不变,并且液滴的质量浓度等于混合物的干燥度。假定射流的初始干燥度为x0,伴随流的初始干燥度为xc。液滴的质量分布可以通过以下宽泛的参数曲线来表示:对于射流的主要部分,轴对称射流的速度色散由t表示下列广泛的参数曲线:质量浓度分散度可以用以下公式表示:将来自喷嘴的高速射流喷入活性炭喷射器的混合室中之后,将来自吸入室的射流流体与之混合。 ,并根据流向增加射流厚度ye。当散布到活性炭喷射器的混合室的壁表面上时,即,图1中的方位角被覆盖。 2,混合过程中断。即,在活性炭喷射器的混合室中的喷射混合过程的中断条件是混合部的外部空间的纵轴等于活性炭喷射器的混合室的半径,即,此时的射流截面上的质量流量m(ze)是混合质量流量,从该质量流量可以从下式获得活性炭喷射器的喷射比:2.3混合后流体的均匀过程初始混合过程完成后,由于轴和间隔流体之间的速度差,动量传递继续,直到速度在流动部分上均匀分布为止。根据质量,动量和能量守恒定律,通过等式(24)至(27)可以得到匀速运动后的条件,然后混合射流进入膨胀过程。 2.4膨胀过程活性炭喷射器的干式和诱导式射流混合过程完成后,混合流体进入膨胀过程。如图1所示。如图7所示,流体压力膨胀的过程可以被认为是流体的绝热收缩的过程,并且不可逆的损失例如冲突可以通过压力膨胀室的功率来描述。扩散室的功率可以定义为:可以得到扩散过程的能量节省:根据制冷剂的物理性质方程,以及出口背压pde,研究两相流活性炭喷射器的活动模型。可以得到活性炭喷射器的一部分。